近兩年，3C手性耦合芯光纖被越來越多的提及，頻繁地出現(xiàn)在各類期刊文章當(dāng)中，成為光纖激光器件家族中被關(guān)注的對象。為什么與雙包層、三包層光纖相比，3C光纖會同樣備受關(guān)注？是什么樣的結(jié)構(gòu)賦予之怎樣的光學(xué)特性？今天咱們就一起來認(rèn)識和了解一下3C手性耦合芯光纖。
- 手性介質(zhì)與手性
手性(Chirality or Handedness)是一個幾何概念，它是指物體所具有的經(jīng)由平移、旋轉(zhuǎn)等任何實(shí)的空間操作都無法與其鏡像相重合的性質(zhì)，這種性質(zhì)與物體本身的對稱性缺失有關(guān)系。可以形象而簡單的說，手性即是物體可以用手來表征的性質(zhì)，因此也被稱為手征性。手性體是具有手性的物體，典型的代表是螺旋和扭結(jié)狀物體，手性體可以是三維的也可以是二維的。手性體的尺度可大可小，它可以是宏觀物體如星系、星云等，也可以是 DNA、氨基酸等微觀分子。圖 1-1 給出了兩個手性體的例子，分別是法國蝸牛和具有雙螺旋結(jié)構(gòu)的 DNA 分子[1]。
圖1. 法國蝸牛和具有雙螺旋結(jié)構(gòu)的 DNA 分子
根據(jù)手性體尺度與所研究電磁波波長之間的大小關(guān)系，待研究問題所涉及的手性被劃分為介質(zhì)手性與結(jié)構(gòu)手性。介質(zhì)手性是指構(gòu)成手性物質(zhì)的手性體(如手性分子)的尺寸遠(yuǎn)小于電磁波波長，而二者可以相比擬的情況則稱為結(jié)構(gòu)手性。由介質(zhì)手性體構(gòu)成或者填充的材料稱為手性介質(zhì)，由手性介質(zhì)*或者部分地替代常規(guī)介質(zhì)，可以構(gòu)成手性、手性光纖、手性光子晶體和手性光柵等新型器件。相應(yīng)的，在與電磁波波長可以比擬的尺度量級上，由介質(zhì)構(gòu)成手性結(jié)構(gòu)體，進(jìn)而形成的器件就屬于結(jié)構(gòu)手性的范疇。典型的結(jié)構(gòu)手性器件有手性光纖光柵[3,4]，平面手性結(jié)構(gòu)陣列等。圖2給出了一些介質(zhì)手性和結(jié)構(gòu)手性器件的例子，圖2(a)為介質(zhì)手性光纖(可以是包層或者芯層為手性介質(zhì)，也可以是二者都為手性介質(zhì))；圖2(b)為手性光纖光柵(亦被稱為結(jié)構(gòu)手性光纖)，其纖芯是雙螺旋的；圖2(c)為一種平面手性結(jié)構(gòu)陣列，其手性體為二維萬字狀的微體[1]。
圖2介質(zhì)手性光纖(a)、手性光纖光柵(b)和平面手性結(jié)構(gòu)陣列(c)
手性的概念，即包含手性介質(zhì)的結(jié)構(gòu)，是由N. Engheta和P. Pelet在1989 年首先提出的[3]，它是由在一般的柱形中填充各向同性的手性介質(zhì)構(gòu)成，即芯層是手性的而包層是由常規(guī)材料構(gòu)成。該文中提到手性光不能獨(dú)立支持 TEM、TE 和 TM 模式，其模式是以 TE 和 TM 的耦合孿生形式存在的。這一點(diǎn)與傳統(tǒng)的光是不同的，因而引起了中外學(xué)者的廣泛關(guān)注并且產(chǎn)生了濃厚的興趣，他們同時也研究了手性的理論問題[4-5]。
二、手性光纖
近年來，光纖激光器及其相關(guān)技術(shù)發(fā)展迅猛，輸出功率得到較大的提高，可以達(dá)到千瓦量級以上平均功率和兆瓦量級的峰值功率，因此受到人們的廣泛關(guān)注。然而，隨著功率的提高，光纖中的光功率密度增大，受激拉曼散射(SRS)等非線性效應(yīng)變得比較嚴(yán)重，這限制了光纖激光器輸出功率的進(jìn)一步提升。為解決該問題，通常采用大模場面積(LMA)光纖或光子晶體光纖(PCF)來實(shí)現(xiàn)激光器的高功率輸出。然而，前者會導(dǎo)致高階模傳輸，只有采用正確的激勵或彎曲盤繞等模式控制方法才能實(shí)現(xiàn)單模傳輸，且對于纖芯直徑超過 25 μm 的 LMA 光纖來說，模式控制的方法很不穩(wěn)定；后者雖然能實(shí)現(xiàn)單模輸出，但在彎曲時會引起較大的模式損耗，不利于系統(tǒng)的集成化[1]。
針對上述問題，2007 年，美國 Michigan 大學(xué)超快光學(xué)研究中心提出了手性耦合纖芯3C光纖[6]的新型光纖結(jié)構(gòu)，它能夠突破傳統(tǒng)單模光纖 V=2.405歸一化截止頻率的限制，在大纖芯尺寸(大于 30 μm )的情況下實(shí)現(xiàn)穩(wěn)定的單模輸出，且無需任何模式控制技術(shù)。這樣既可達(dá)到提升光纖激光器輸出功率的目的，又可以很方便地將光纖置于復(fù)雜系統(tǒng)中，實(shí)現(xiàn)光纖激光系統(tǒng)的集成化。實(shí)驗(yàn)如圖所示，獲得了1066nm，37W基模光輸出。此外，3C光纖還具有模式無失真熔接和緊湊盤繞(盤繞半徑小于 15 cm)的優(yōu)點(diǎn)[7]，與采用標(biāo)準(zhǔn)光纖熔接與處理技術(shù)制備出的光學(xué)元件相匹配。3C光纖為實(shí)現(xiàn)高峰值功率與高能量的光纖激光器系統(tǒng)提供了一種新的途徑，逐漸成為國內(nèi)外研究人員關(guān)注的熱點(diǎn)[1]。
圖3. 3C光纖的制備
普通光纖通常由包層和沿軸向分布的纖芯構(gòu)成，而 3C （Chirally-coupled-core）手性耦合纖芯光纖的結(jié)構(gòu)，石英包層內(nèi)有兩條纖芯，一條是沿軸向分布的中央纖芯，芯徑較大，一般在30um 以上，用于信號光的傳輸；另一條是偏離中心軸、圍繞中央纖芯螺旋分布的側(cè)芯，芯徑比中央纖芯小得多，只有十幾微米，主要作用是控制中央纖芯的模式，將高階模耦合進(jìn)側(cè)芯并對其產(chǎn)生高損耗(大于 100 dB/m)，使得中央纖芯中的基模可以極低損耗地傳輸(小于 0.1 dB/m)。3C光纖的主要參數(shù)包含兩芯尺寸、側(cè)芯偏移量 R 和螺旋周期 Λ ，合理的 R 和 Λ 值能使側(cè)芯對中央纖芯的模式進(jìn)行控制與選擇[1]。
圖4. 3C光纖的結(jié)構(gòu)
3C光纖之所以能夠在大芯徑情況下實(shí)現(xiàn)穩(wěn)定的單模傳輸，是因?yàn)槠鋫?cè)芯特殊的螺旋結(jié)構(gòu)。這種新型光纖中側(cè)芯圍繞中央纖芯螺旋的復(fù)合結(jié)構(gòu)可以實(shí)現(xiàn)以下三方面功能。
1) 實(shí)現(xiàn)中央纖芯基模和側(cè)芯中模式的相速度匹配，使兩模式能夠進(jìn)行耦合。通常兩個之間的模式耦合要滿足相速度匹配條件( β（1）= β（2）)[7]，但在 CCC 結(jié)構(gòu)中，由于螺旋因素的存在，兩芯中模式的傳輸常數(shù)不再相等，會導(dǎo)致額外的相位差，因此其匹配條件變?yōu)?span>[8]β side mode + Δβhelix = β(central mode) , 式中 β(central mode) 和 β side mode 分別為中央纖芯和側(cè)芯中模式的傳播常數(shù)，Δβhelix = 2πn/λ[ -1]為側(cè)芯因螺旋產(chǎn)生的額外相速度，可通過 R 和 Λ 來控制，從而達(dá)到匹配條件。
2) 通過滿足準(zhǔn)相位匹配條件，可提供中央纖芯和側(cè)芯之間有效的高階模式的對稱選擇性耦合。該QPM 條件為[9] ，
式中 為主芯中 模的傳播常數(shù)， 為主芯中 模的傳播常數(shù) 為側(cè)芯的螺旋修正因子，由于 QPM 條件要求側(cè)芯傳輸常數(shù)為投射到中心軸的值，因此對 作出修正；K= 2π/Λ ，表示側(cè)芯螺旋率；Δm = Δl + Δs ，其中 Δl 由四種可能的組合構(gòu)成 Δl = ±l1 ± l2 ，而 Δs 的可能取值為-2，-1，0，+1，+2。 該公式表明，兩模式之間由于螺旋因素所產(chǎn)生的相位差被螺旋率 K 所彌補(bǔ)時，便可相互作用。只有滿足該 QPM 條件的兩芯中的模式才能發(fā)生耦合，使中央纖芯的高階模耦合進(jìn)側(cè)芯。
3) 合理選擇側(cè)芯尺寸、偏移量 R 及螺旋周期 Λ ，實(shí)現(xiàn)側(cè)芯中高階模式的高損耗特性。
通過滿足 QPM 條件和側(cè)芯高損耗特性，可以將中央纖芯的高階模式耦合到側(cè)芯從而被損耗掉，只留下基模穩(wěn)定傳輸。而利用特性 1)，使中央纖芯基模與側(cè)芯模式發(fā)生部分耦合，可方便地控制基模的相速度與色散特性[1]。
三、手性光纖激光器的發(fā)展
Michigan 大學(xué)超快光學(xué)研究中心為了驗(yàn)證3C光纖的單模傳輸特性，他們以芯徑30 μm 的單模光纖(SMF)和中央纖芯芯徑 34 μm 的3C光纖做對比模擬，均用只有 12.5%的光功率與基模匹配的光源進(jìn)行激勵，經(jīng)過 20cm 左右距離的傳播，兩根光纖都只剩下 12.5%的功率，說明纖芯中只剩下基模傳輸，其余模式均損耗掉[9]。這一結(jié)果從理論上證實(shí)了3C 光纖等效于標(biāo)準(zhǔn)單模光纖，具有單模傳輸特性。為了進(jìn)一步驗(yàn)證模擬結(jié)果，Liu 等[8]根據(jù)相關(guān)參數(shù)制備出中央纖芯芯徑 35 μm 、側(cè)芯芯徑 12 μm 的3C光纖，這也是一根無源 3C光纖，同時參照模擬方法對其進(jìn)行測試，得到該光纖在 1550 nm 處輸出光斑為基模，光斑光束質(zhì)量因子 M2=1.03，且該光纖的基模損耗為 0.095 dB/m，近乎無損耗地在纖芯中傳輸。這是世界上*證明3C光纖具有穩(wěn)定單模傳輸特性的實(shí)驗(yàn)，具有重大意義。此外，實(shí)驗(yàn)還發(fā)現(xiàn)該光纖具有很好的保偏特性，消光比達(dá)到了 34 dB。
2008 年，該實(shí)驗(yàn)室制備出摻鐿雙包層3C光纖，其中，中央纖芯直徑為 33 μm ，數(shù)值孔徑(NA)為 0.06；側(cè)芯直徑為 16 μm ，NA為0.1；側(cè)芯螺旋周期 Λ 為 7.4 mm，兩芯邊到邊距離為 4 μm [6]。利用該有源光纖搭建激光器系統(tǒng)，得到了很好的實(shí)驗(yàn)結(jié)果。實(shí)驗(yàn)裝置采用法布里-珀羅(F-P)諧振腔，尾端的高反鏡對反射光沒有任何模式選擇功能，光纖寬松盤繞，不會起到模式選擇作用。用 915 nm 激光二極管(LD)抽運(yùn)有源光纖，在 1066 nm 處得到了 37 W激光輸出，斜率效率達(dá) 75%，激光閾值功率為 6 W，輸出光斑證實(shí)為基模[6]。該實(shí)驗(yàn)進(jìn)一步驗(yàn)證了3C光纖的*性，說明該光纖可以像普通光纖一樣作為激光器的增益介質(zhì)使用，所構(gòu)成的光纖激光器具有高斜率效率和低閾值功率的優(yōu)點(diǎn)，且輸出的光束質(zhì)量相比 LMA 光纖得到了較大的改善[1]。
圖5. 33um 3C光纖實(shí)驗(yàn)及結(jié)果
在 2009 年以雙包層摻鐿3C光纖搭建放大系統(tǒng)來探究其放大特性[10]。該實(shí)驗(yàn)得到了 250 W 的連續(xù)功率輸出和150W輸出脈沖 10 ns，脈沖能量達(dá)到0.6mJ，峰值功率60kW，放大斜率效率達(dá)到 74%。同樣，在所有功率水平下，系統(tǒng)輸出光斑均為單模。
2010 年，該團(tuán)隊(duì)將3C光纖應(yīng)用于主振蕩功率放大(MOPA)結(jié)構(gòu)中來提升系統(tǒng)輸出功率[11]。實(shí)驗(yàn)以2.7 m 長空氣包層摻鐿 3C光纖為功率放大器的增益介質(zhì)，用 2.2 W 信號光激勵該光纖，實(shí)現(xiàn)了 511 W 的MOPA 結(jié)構(gòu)功率輸出，放大器斜率效率為 70%，同時觀測到輸出光束為單頻單橫模的線偏振光，具有大于 15 dB 的消光比[1]。
2012年Michigan 大學(xué)超快光學(xué)研究中心Thomas Sosnowski等人[12]通過33/250um 3C光纖實(shí)現(xiàn)了257W，200kHz，8.5ns，1.2mJ脈沖；86.5uJ，575kW峰值功率脈沖，以及利用55um 3C光纖實(shí)現(xiàn)了41W，8.3mJ，640kW的高能量脈沖輸出。
圖6. 33/250um 3C光纖輸出257W，200kHz，8.5ns，1.2mJ脈沖
圖7. 33/250um 3C光纖輸出86.5uJ，575kW峰值功率脈沖
圖8. 55um 3C光纖實(shí)現(xiàn)了41W，8.3mJ，640kW的高能量脈沖輸出
2013 年，立陶宛物理科學(xué)與技術(shù)中心的 ?eludevicius[13]通過搭建飛秒光纖啁啾脈沖放大(CPA)系統(tǒng)來提升輸出功率，該系統(tǒng)中的功率放大裝置采用3C光纖為增益介質(zhì)。實(shí)驗(yàn)得到了 50 μJ 的脈沖能量，400 fs 的脈沖，輸出光斑為近似衍射極限，光束質(zhì)量因子1.1。
圖9. 3C光纖實(shí)現(xiàn)飛秒脈沖放大
2018年Carnegie Mellon 大學(xué)的Jinxu Bai等人[14]用15mW，25ns，150nJ，100kHz，1064nm種子源通過兩級2.5m和3m的3C光纖放大，獲得了121.2W，單脈沖能量12mJ，峰值功率50kW，M2<1.2脈沖輸出。
圖10. 級聯(lián)3C光纖輸出高功率、高能量脈沖
2019年，Sven Hochheim等人用nLight的Yb700-34/250的3C光纖，制作了用于引力波探測的，100W單頻單模保偏光纖放大器。
圖11. 百瓦單頻單模保偏光纖放大器
以nLight Corporation出品的3C手性耦合芯光纖為例，中央芯33um，側(cè)芯3um，包層250um，1.8dB/m@920nm泵浦吸收率，可實(shí)現(xiàn)2mJ脈沖和300kW脈沖輸出，M2<1.15，系統(tǒng)運(yùn)行4500小時。[15]
圖12. 33um nLight3C光纖和數(shù)值模擬模式損耗
圖13. 以nLight3C增益光纖獲得的光纖激光的光束質(zhì)量
3C光纖除了能夠?qū)崿F(xiàn)穩(wěn)定的單模傳輸外，根據(jù)其特殊結(jié)構(gòu)，我們預(yù)測該光纖還能夠抑制某些非線性效應(yīng)。例如，利用中央纖芯基模與側(cè)芯模式選擇性耦合的特點(diǎn)，使基模某一偏振態(tài)耦合進(jìn)側(cè)芯，這樣經(jīng)反射回來的偏振態(tài)便與原偏振態(tài)相反，從而有效抑制受激布里淵散射(SBS)；經(jīng)過特殊結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)的 CCC 光纖，其透射譜具有一定范圍的波長抑制區(qū)域，將該抑制區(qū)與斯托克斯 SRS 增益譜的峰值區(qū)相重合，便能有效抑制SRS 效應(yīng)[16]；同時改變波長抑制區(qū)的范圍，還能實(shí)現(xiàn)對摻鐿光纖激光器和放大器的波長選擇。CCC 光纖理論分析還表明其輸出光束攜帶有角動量，因此可以預(yù)見 CCC 光纖能夠?qū)崿F(xiàn)顆粒俘獲與操縱、通信、計(jì)算和多維空間中的信息編碼等新型應(yīng)用[17]。
四、總結(jié)及展望
總之，3C光纖的特點(diǎn)可總結(jié)為：
無需彎曲損耗保持良好的基模和偏振態(tài)輸出；
有效抑制脈沖功率放大過程中的非線性效應(yīng)；
可實(shí)現(xiàn)高能量、高峰值功率的脈沖輸出。
基于以上的特性，脈沖光纖激光器的諸多光學(xué)指標(biāo)可以得到較大的提升，進(jìn)而滿足現(xiàn)如今科研與工業(yè)對品質(zhì)光源提出的多方面要求。此外，3C光纖結(jié)構(gòu)還可以控制非線性效應(yīng)、實(shí)現(xiàn)通信等特殊功能。3C結(jié)構(gòu)能夠?qū)崿F(xiàn)的其他新型功能還有待我們的進(jìn)一步研究，可以肯定的是，3C光纖無論在科學(xué)研究還是實(shí)際應(yīng)用領(lǐng)域，都具有非常重要的意義及廣闊的發(fā)展前景。
參考文獻(xiàn)
- 趙 楠 李進(jìn)延, 手性耦合纖芯光纖簡介及研究進(jìn)展, 激光與光電子學(xué)進(jìn)展, 51, 040003(2014)
- 《手性光纖模式及其耦合特性》曹雨生P2-3
- N. Engheta. Modes in Chirowaveguides. Opt. Lett. 1989, 14(11): 593∼596
- P. Pelet and N. Engheta. The Theory of Chirowaveguides. IEEE Transactions on Antennas and Propagation. 1990, 38(1): 90~98
- N. Engheta and P. Pelet. Modes Orthogonality in Chirowaveguides. IEEE
- Swan M C, Liu C H, Guertin D, et al.. 33 μm core effectively single-mode chirally-coupled-core fiber laser at 1064-nm[C]. OFC, 2008. OWU2.
- 6 Galvanauskas A, Swan M C, Liu C H. Effectively- single- mode large core passive and active fibers with chirallycoupled-core structures[C]. CLEO/QELS 2008, 2008.
- Liu C H, Chang G, Litchinitser N, et al.. Effectively single-mode chirally-coupled core fiber[C]. Advanced Solid-State Photonics, 2007. ME2.
- 8 Liu C H, Chang G, Litchinister N, et al.. Chirally coupled core fibers at 1550-nm and 1064-nm for effectively singlemode core size scaling[C]. CLEO 2007, 2007. CTuBB3.
- Huang S, Zhu C, Liu C H, et al.. Power scaling of CCC fiber based lasers[C]. CLEO 2009, 2009. CThGG1
- Zhu C, Hu I, Ma X, et al.. Single- frequency and single- transverse mode Yb- doped CCC fiber MOPA with robust
- Thomas Sosnowski, Andrey Kuznetsov, 3C Yb-doped Fiber Based High Energy and Power Pulsed Fiber Lasers. 2012
- J. ?eludevi?ius, R. Danilevi?ius, Femtosecond fiber CPA system based on picosecond master oscillator and power amplifier with CCC fiber. 11 March 2013 / Vol. 21, No. 5 / OPTICS EXPRESS 5338
- A Unified Approach to Achieving High Power and High Energy in Chirally Coupled-Core Ytterbium-Doped Fiber Amplifier Systems. IEEE Photonics Journal，Vol. 10, 1，1501208
- Timothy S. McComb, Dennis McCal, Roger Farrow，etc，High Peak Power, Flexible Pulse Parameter, Chirally Coupled Core (3C®) Fiber Based Picosecond MOPA Systems. Proc. of SPIE Vol. 8961 896112-1
- Experimental Demonstration of SRS Suppression in Chirally-Coupled-Core Fibers. Lasers, Sources, and Related Photonic Devices Technical Digest © 2012 OSA
- Ma X, Liu C H, Chang G, et al.. Angular- momentum coupled optical waves in chirally- coupled- core fibers[J]. Opt Express, 2011, 19(27): 26515-26528.
